ويكون هذا الافتراض صحيح عندما يكون طول المقاومة كبيرا بلنسبة إلى مثاييس المقطع وذلك بالنسبة غلى تيار مستمر أو إذا كان تردد التيار المتردد ترددا صغيرا. وتؤدي الترددات العالية وشكلية الأطراف إلى عدم تساوي شدة التيار عبر مقطع المقاومة. وتباع الكبلات الكهربائية مع ذكر مقاومتها بالنسبة إلى الطول ، ووحدتها تكون: أوم/متر. المقاومية النوعية للمواد تخضع المقاومية النوعية للمواد إلى التصنيفات: موصل ، شبه موصل ، و عازل. وهذا التصميف مبني على مقدار المقاومية النوعية لكل مادة: موصل: ρ < 10 −6 Ωm شبه موصل: ρ = 10 6 …10 12 Ωm عازل: ρ > 10 12 Ωm وهو تقسيم تقديري كما نرى وذلك بسبب اعتماد كل منها على درجة الحرارة وعلى الأخص في أشبا الموصلات. وكان من المستحسن أن يعتمد التقسيم على مستوي فيرمي. تعطي القائمة التالية المقاومية النوعية والتوصيلية conductivity لبعض المواد عن 20 درجة مئوية ، وتنطبق الوحدة ( Ω · mm 2 /m = 10 −6 Ω · m)على المقاومية النوعية. المادة ρ (Ω•m) at 20 °C σ (S/m) at 20 °C معامل الحرارة [note 1] (K −1 Reference الفضة 1. 59×10 −8 6. 30×10 7 0. 0038 [1] [2] النحاس 1. 68×10 −8 5. 96×10 7 0. كيفية حساب الحرارة النوعية: 6 خطوات (صور توضيحية) - wikiHow. 0039 [2] الذهب [note 2] 2.
(*) عند ثبوت الحجم.
يفيد العلماء في مجال الطب ودراسة جسم الإنسان أن الحرارة النوعية للماء هي 4180 جول، أي أن الماء يحتاج إلى هذه الكمية من الطاقة كي يرفع كيلو غرام درجة مئوية واحدة منه، وبالتالي فهو يعد أكثر العناصر سعةً للحرارة في الطبيعة، أما فيما يتعلق بفائدته لجسم الإنسان الذي يشكل 70% منه، فهو يساعده في بقاء درجة حرارته حول المعدل الطبيعي الذي خلقة الله لها، فالماء يمتص الحرارة ويحافظ على درجة حرارة الأجسام التي يمر من خلالها.
ولما زادت دقة القياسات تبين أنها تتغير تغيراً طفيفاً عند قياسها بين 14 ْ و15 ْس عنه عندما تقاس بين 70 و71 ْ س مثلاً، فسميت لذلك حريرة الدرجة 15. ثمة سبب آخر، في الواقع، لإظهار الكتلة هو اكتشاف تشابه سلوك المواد المختلفة عندما تؤخذ جزيئة غرامية من أي مادة أو ما يسمى المول mole، فعرّفت الحرارة المولية؛ كأن نأخذ 63غراماً من النحاس و نقارن سلوكها الحراري مع 27غراماً من الألمنيوم ، فنجد تقارباً بين كميتي الحرارة اللازمتين لتغيير درجتيهما درجة واحدة، قرب درجة الحرارة العادية. ويكون التقارب أوضح في حالة الغازات، غير أنه يجب أن نميز هنا بين إجراء القياس مع إبقاء الضغط ثابتاً، فنرمز لها بـCp ، أو إجرائه مع إبقاء الحجم ثابتا، ونرمز لها بـCv. ففي حين يكون الاختلاف بين القياسين في حالة الأجسام الصلبة طفيفاً، قرب درجات الحرارة العادية، فهو من مرتبة قيمة Cv في حالة الغازات. إن تغير Cv أو Cp مع تغير درجة الحرارة يفرض تعريفهما تعريفاً تفاضلياً كنهاية حاصل قسمة مقدارين صغيرين جداً dQ على dT. إذ يجري القياس عادة بأخذ m غراماً من المادة وإعطائها كمية من الحرارة ثم يحدد تغير درجة حرارتها الناتج، فتكون النسبة بينهما هي ما يعرف بالسعة الحرارية للكتلة heat capacity وبالتقسيم ثانية على m نحصل على الحرارة الكتلية الوسطية، يستخلص بعدئذ حسابياً الحرارة الكتلية أو الحرارة المولية عند كل درجة من درجات الحرارة.
تقاس كمية الحرارة بوحدة الجول ورمزها "J". يمثل الرمز T حرارة المادة. يتم التعبير عن الحرارة النوعية بالرمز "C p " 2 تعلّم معادلة الحرارة النوعية. متى أصبحت على دراية بالمصطلحات المستخدمة لحساب الحرارة النوعية، يجب حينها أن تتعلّم معادلة حساب الحرارة النوعية للمادة. صيغة المعادلة كالتالي: C p = Q/mΔT يمكنك التلاعب بتلك الصيغة إذا أردت حساب التغيّر في الحرارة بدلًا من الحرارة النوعية. ستبدو حينها كالتالي: [٢] ΔQ = mC p ΔT 1 ادرس المعادلة. يجب عليك أوّلًا أن تنظر إلى المعادلة لتعرف ماذا يجب فعله لإيجاد الحرارة النوعية. لنلقِ نظرة على تلك المسألة: "احسب الحرارة النوعية ل 350 جرام من مادة غير معروفة ارتفعت درجة حرارتها من 22ºC إلى 173ºC عندما تعرّضت لمقدار من الطاقة الحرارية يساوي 34, 700 جول دون تغيّر في حالة المادة" اكتب العوامل المعلومة والمجهولة. متى تشعر أنّك مرتاح تجاه فهمك للمسألة، اكتب كل متغيّر معلوم أو مجهول ليتكوّن لديك إحساس أفضل نحو ما تقوم به؛ افعل ذلك كالتالي: m = 350 g Q = 34, 700 Joules ΔT = 173ºC - 22ºC = 151ºC C pويتعامل نموذج ديباي مع اهتزازات الذرات في المادة الصلبة على أنها فونونات في صندوق (الصندوق هو المادة الصلبة). ونجد أن معظم الحسابات في الحالتين متشابهة. وكانت الطريقة التي اتبعها ديباي لاشتقاق القانون طريقة التبسيط وسهلة. فهو يعتبر المادة الصلبة عبارة عن وسط مستمر، وو جد أن عدد حالات الاهتزاز بترددات أقل من حد معين تصل إلى حد ثابت طبقا للعلاقة: حيث: حجم المادة الصلبة (وتحتوي على عدد N من الذرات)، هي معامل قام بحسابة بالاستعانة بمعامل المرونة والكثافة. ثم قام بربط تلك العلاقة بالطاقة الناتجة من هزاز توافقي عند درجة حرارة T بحيث تؤدي إلى طاقة U مقدارها: عندما تصل ترددات الاهتزازات إلى ترددات عالية جدا. تلك الصيغة تعطي الحرارة النوعية بدقة عند درجات الحرارة المنخفضة. ثم وجد ديباي أن تلك الطريقة سوف تؤدي إلى عدد من حالات الاهتزاز قدرها لعدد N من الذرات. وافترض أن طيف الترددات في حالة المادة الصلبة سيتبع العلاقة السابقة حتى تصل إلى حد أعلى للتردد بحيث يكون عدد الحالات الكلي: وعرف ديباي أن هذا الافتراض لن يكون صحيحا (فالترددات العالية سوف تكون أكثر كثافة عما اخذه في الاعتبار) ، ولكن عرف في نفس الوقت أن تلك المعادلة تكون صحيحة في درجات الحرارة العالية وتؤدي إلى قانون دولون-بتي.